MECÂNICA GRACELI GENERALIZADA - QUÂNTICA DIMENSIONAL TENSORIAL RELATIVISTA DE CAMPOS [1.320]

MECÂNICA GRACELI GENERALIZADA - QUÂNTICA TENSORIAL DIMENSIONAL RELATIVISTA DE CAMPOS.

MECÃNICA GRACELI GERAL - QTDRC.

$equação Graceli dimensional relativista tensorial quântica de campos$

$\psi ^{*}$

$[$ $\psi ^{*}$ $G$ * $\psi ^{*}$ $G_{\mu \nu }\$ $T_{\mu \nu }$ G $T^{\nu }{}_{\alpha }$ $T_{\mu \nu }$ $/$ $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$ $.$ = $\left|\psi ({\vec {r}},t)\right\rangle$ /

$G_{\mu \nu }\$ $T_{\mu \nu }$ G $T^{\nu }{}_{\alpha }$ $T_{\mu \nu }$ $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$ $.$ = $\left|\psi ({\vec {r}},t)\right\rangle$ +

$+$ $G$ * $\psi ^{*}$ [ $\psi ^{*}$ ${\boldsymbol {\mu }}$ ] $\lambda$ ω ${\mathcal {T}}$ , $\sigma$ , $\psi$ $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$ [x,t] ] =

//////

[

$\psi ^{*}$

$TeoriaInteraçãomediadorMagnitude relativaComportamentoFaixaCromodinâmicaForça nuclear forteGlúon10411/r71,4 × 10-15 mEletrodinâmicaForça eletromagnéticaFóton10391/r2infinitoFlavordinâmicaForça nuclear fracaBósons W e Z10291/r5 até 1/r710-18 mGeometrodinâmicaForça gravitacionalgráviton101/r2infinito$

Teoria	Interação	mediador	Magnitude relativa	Comportamento	Faixa
Cromodinâmica	Força nuclear forte	Glúon	1041	1/r7	1,4 × 10-15 m
Eletrodinâmica	Força eletromagnética	Fóton	1039	1/r2	infinito
Flavordinâmica	Força nuclear fraca	Bósons W e Z	1029	1/r5 até 1/r7	10-18 m
Geometrodinâmica	Força gravitacional	gráviton	10	1/r2	infinito

$G* = OPERADOR DE DIMENSÕES DE GRACELI.$

DIMENSÕES DE GRACELI SÃO TODA FORMA DE TENSORES, ESTRUTURAS, ENERGIAS, ACOPLAMENTOS, , INTERAÇÕES DE CAMPOS E ENERGIAS, DISTRIBUIÇÕES ELETRÔNICAS, ESTADOS FÍSICOS, ESTADOS QUÂNTICOS, ESTADOS FÍSICOS DE ENERGIAS DE GRACELI, E OUTROS.

/ $G$ * $\psi ^{*}$ [ $\psi ^{*}$ $T_{\mu \nu }$ $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$

MECÂNICA GRACELI GENERALIZADA - QUÂNTICA TENSORIAL DIMENSIONAL RELATIVISTA DE INTERAÇÕES DE CAMPOS. EM ;

MECÂNICA GRACELI REPRESENTADA POR TRANSFORMADA.

dd = dd [G] = DERIVADA DE DIMENSÕES DE GRACELI.

- [ $G*$ $\hbar$ $.$ $\psi$

G { f [dd]} ´[d] $\psi ^{*}$ $\hbar$ $\psi$ $f [d] G*$ $T_{\mu \nu }$ $\psi$ $dd [G]$

O ESTADO QUÂNTICO DE GRACELI

- [ $G*$ $\hbar$ $.$ $\psi$ $\left|\psi \right\rangle ={\frac {1}{\sqrt {2}}}{\bigg (}\left|\uparrow \downarrow \right\rangle -\left|\downarrow \uparrow \right\rangle {\bigg )},$ ]

$G* = DIMENSÕES DE GRACELI TAMBÉM ESTÁ RELACIONADO COM INTERAÇÕES DE ENERGIAS, QUÂNTICAS, RELATIVÍSTICAS, , E INTERAÇÕES DE CAMPOS.$

o tensor energia-momento $T_{\mu \nu }$ é aquele de um campo eletromagnético,

/ $G$ * $\psi ^{*}$ [ $\psi ^{*}$ $T_{\mu \nu }$ $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$

$G$ $E=mc^{2}$ ] $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$

$/$ $G$ $E=mc^{2}$ ] $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$

A termodinâmica quântica é o estudo das relações entre duas teorias físicas independentes: termodinâmica e mecânica quântica.^[1]^[2] As duas teorias independentes tratam dos fenômenos físicos da luz e da matéria. Em 1905, Einstein argumentou que a exigência de consistência entre termodinâmica e eletromagnetismo^[3] nos leva à conclusão de que a luz é quantizada obtendo a relação $E=h\nu$ . Este artigo é o início da teoria quântica. Em algumas décadas, a teoria quântica se estabeleceu com um conjunto independente de regras.^[4] Atualmente, a termodinâmica quântica trata do surgimento de leis termodinâmicas da mecânica quântica. Ela difere da mecânica estatística quântica na ênfase em processos dinâmicos fora de equilíbrio.^[5] Além disso, há uma busca pela teoria para ser relevante para um único sistema quântico individual.^[6]

Visualização dinâmica

Existe uma conexão íntima da termodinâmica quântica com a teoria dos sistemas quânticos abertos.^[7] A mecânica quântica insere dinâmica na termodinâmica, dando uma base sólida à termodinâmica para tempo finito. A principal premissa é que o mundo inteiro é um grande sistema fechado e, portanto, a evolução do tempo é governada por uma transformação unitária gerada por um hamiltoniano global. Para o cenário combinado do banho do sistema, o Hamiltoniano global pode ser decomposto em:

H=H_{S}+H_{B}+H_{SB}

$/$ $G$

E=mc^{2}

] $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$

onde $H_{S}$ é o sistema hamiltoniano, $H_{B}$ é o banho hamiltoniano e $H_{SB}$ é a interação sistema-banho. O estado do sistema é obtido a partir de um rastreamento parcial sobre o sistema combinado e o banho: $\rho _{S}(t)=Tr_{B}(\rho _{SB}(t))$ . Dinâmica reduzida é uma descrição equivalente da dinâmica do sistema, utilizando apenas operadores do sistema. Assumindo a propriedade de Markov para a dinâmica, a equação básica de movimento para um sistema quântico aberto é a equação de Lindblad (GKLS):^[8]^[9]

{\dot {\rho }}_{S}=-{i \over \hbar }[H_{S},\rho _{S}]+L_{D}(\rho _{S})

$/$ $G$

E=mc^{2}

] $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$

$H_{S}$ é uma parte hamiltoniana (Hermitiana) e $L_{D}$ :

L_{D}(\rho _{S})=\sum _{n}\left(V_{n}\rho _{S}V_{n}^{\dagger }-{\frac {1}{2}}\left(\rho _{S}V_{n}^{\dagger }V_{n}+V_{n}^{\dagger }V_{n}\rho _{S}\right)\right)

$/$ $G$

E=mc^{2}

] $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$

é a parte dissipativa que descreve implicitamente através dos operadores do sistema $V_{n}$ a influência do banho no sistema. A propriedade de Markov impõe que o sistema e o banho não estejam correlacionados o tempo todo $\rho _{SB}=\rho _{s}\otimes \rho _{B}$ . A equação L-GKS é unidirecional e conduz qualquer estado inicial $\rho _{S}$ para uma solução em estado estacionário que é invariável da equação do movimento ${\dot {\rho }}_{S}(t\rightarrow \infty )=0$ .^[7]

A imagem de Heisenberg fornece uma ligação direta para observáveis termodinâmicos quânticos. A dinâmica de um sistema observável representado pelo operador, $�$ , tem a forma:

{\frac {dO}{dt}}={\frac {i}{\hbar }}[H_{S},O]+L_{D}^{*}(O)+{\frac {\partial O}{\partial t}}

$/$ $G$

E=mc^{2}

] $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$

onde a possibilidade de que o operador, $�$ é explicitamente dependente do tempo, está incluído.

Na mecânica quântica, e especialmente no processamento quântico de informações, a troca de entropia de uma operação quântica $\phi \,$ , atuando na matriz densidade $\rho _{Q}\,$ de um sistema $Q\,$ é definida como

S(\rho ,\phi )\equiv S[Q',R']=S(\rho _{QR}')

$/$ $G$

E=mc^{2}

] $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$

onde $S(\rho _{QR}')\,$ é a entropia de von Neumann do sistema $Q\,$ e um sistema auxiliar purificador fictício $R\,$ depois de serem operados por $\phi \,$ .^[1] Aqui,

\rho _{QR}=|QR\rangle \langle QR|\quad ,

$/$ $G$

E=mc^{2}

] $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$

\mathrm {Tr} _{R}[\rho _{QR}]=\rho _{Q}\quad ,

$/$ $G$

E=mc^{2}

] $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$

\rho _{QR}'=\phi [\rho _{QR}]\quad ,

$/$ $G$

E=mc^{2}

] $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$

onde na equação acima $\phi$ atua em $�$ deixando $�$ inalterado.^[2]

A presença de partículas virtuais pode ser rigorosamente apoiadas na não comutação do campo eletromagnético quantizado. Não-comutação significa que todos os valores médios do campo se anulam no vácuo quântico, entretanto as respectivas variâncias não se anulam.^[16] O termo "flutuações quânticas" refere-se à variância da intensidade de campo no estado de mínima energia,^[17] e é descrito pitorescamente como evidência para as “partículas virtuais”.^[18]

Há tentativas de prover uma visão intuitiva sobre as partículas virtuais, ou variâncias, baseadas no Princípio da Incerteza de Heisenberg, em sua forma energia tempo:

$\Delta E\Delta t\geq {\frac {\hbar }{2}}\,,$

$/$ $G$

E=mc^{2}

] $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$

com ΔE e Δt sendo as variações de energia e tempo respectivamente;

ΔE é a precisão na medida da energia;

Δt é o “tempo gasto” nessa medida;

$ħ$ é a constante reduzida de Planck.

Seguindo-se as linhas do argumento tem-se que o diminuto tempo de vida das partículas virtuais permite um “borrão" de grandes energias originárias do vácuo e então permite a criação de partículas por curtos períodos.^[19] Embora o fenômeno das partículas virtuais seja aceito, essa interpretação da incerteza energia-tempo não é universal ^[20]^[21].

O problema é o uso da relação de incerteza limitando a acurácia da medida como se uma incerteza no tempo Δt determinasse uma "quota" para um borrão de energia ΔE. O problema é assim abordado pelo físico David J. Griffiths:

"É frequentemente dito que o princípio da incerteza significa que a energia não é estritamente conservada na Mecânica Quântica – que é permitido a você borrar a energia ΔE, tão logo você pague uma compensação em tempo Δt ≈ ℏ ⁄2ΔE; quanto maior a violação, menor o período na qual ela pode ocorrer. Há várias interpretações corretas do princípio da incerteza energia tempo, mas essa não é uma delas. Em lugar algum a Mecânica Quântica autoriza violações da conservação da energia, e certamente essa autorização não entra na derivação da equação Eq 3.151 (ΔE Δt≥ℏ/2)."

Outro problema é o significado de "tempo" nessa relação^[22], porque energia e tempo (diferentemente da posição $q$ e momento $p$ , por exemplo) não satisfazem uma relação de comutação canonica (tal como $[q, p] = i ħ$ ).^[23] Vários esquemas foram desenvolvidos para construir um observável que tenha de alguma forma uma interpretação de tempo correta e ainda não satisfaça uma relação de comutação canônica com a energia.^[24]^[25] Nada conclusivo no entanto.

Fato é que muitas das interpretações para o princípio da incerteza energia tempo ainda demandam um longo e cuidadoso escrutínio.^[25]

Uma interpretação correta de tempo na relação de incerteza energia tempo de Heisenberg é dada por L. Mandelstam et. all e pode ser encontrada no artigo “The Uncertainty Relation Between Energy and Time in Non-relativistic Quantum Mechanics” ^[22].

O princípio da incerteza, também conhecido como princípio da indeterminação de Heisenberg, é um conceito fundamental na mecânica quântica. Ele afirma que há um limite para a precisão com que certos pares de propriedades físicas, como posição e momento, podem ser conhecidos simultaneamente. Em outras palavras, quanto mais precisamente uma propriedade é medida, menos precisamente a outra propriedade pode ser conhecida.

Mais formalmente, o princípio da incerteza é qualquer uma de uma variedade de desigualdades matemáticas que afirmam um limite fundamental para o produto da precisão de certos pares relacionados de medições em um sistema quântico, como posição, x, e momento, p.^[1] Essas variáveis pareadas são conhecidas como variáveis complementares ou variáveis canonicamente conjugadas.

Introduzida pela primeira vez em 1927 pelo físico alemão Werner Heisenberg,^[2]^[3]^[4]^[5] a desigualdade formal que relaciona o desvio padrão da posição σ_x e o desvio padrão do momento σ_p foi derivada por Earle Hesse Kennard^[6] mais tarde naquele ano e por Hermann Weyl^[7] em 1928:

$\sigma _{x}\sigma _{p}\geq {\frac {\hbar }{2}}$

$/$ $G$ $E=mc^{2}$ ] $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$

onde $\hbar ={\frac {h}{2\pi }}$ é a constante de Planck reduzida.

O princípio da incerteza essencialmente mecânica quântica vem em muitas formas além de posição-momento. A relação energia-tempo é amplamente usada para relacionar o tempo de vida do estado quântico a larguras de energia medidas, mas sua derivação formal é repleta de questões confusas sobre a natureza do tempo. O princípio básico foi estendido em várias direções; ele deve ser considerado em muitos tipos de medições físicas fundamentais.

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